WWW.KN.LIB-I.RU
БЕСПЛАТНАЯ  ИНТЕРНЕТ  БИБЛИОТЕКА - Различные ресурсы
 


«Из текущей литературы. О приложении второго принципа термодинамики к живому организму. Curt Wachtel. Uber die Anwendbarkeit des zweiten ...»

Из текущей литературы.

О приложении второго принципа термодинамики к живому организму.

Curt Wachtel. Uber die Anwendbarkeit des zweiten Hauptsatzes der Thermodynamik auf Vorgange im tierischen Organismus. Pfliigerg Archiv. Bd. 171. p.

66 (1918).

„Исследование приложимости второго принципа термодинамики к лроцессам в живой организме кажется многим излишним, так как 2 й прищш

представляет общепризнанный закон природы и не может быть подвергаем

сомнению. Следует однако указать на то, что второй принцип термодинагаики является опытным законом, приложимость которою к явлениям, изучаемым физикой, стоит вне сомнения, наоборот, ни в одном случае до сих пор не удалось обнаружить приложимость второго принципа к явлениям в живых организмах с той степенью бесспорности, как мо соответствует физическим дисциплинам". Этими словами начинает автор свою статью, которая представляет критическую сводку имеющегося в распоряжении физиологов материала по приложимости термеданамшш к жизненным явлениям.

Автор пишет первый в второй принципы термодинамики в их обычной классической форме и изучает на основании многочисленного материала 1 ji главным образом коэффициент полезного действия (^ = -775 г д е ^ — коэффициент полезного действия, А— количество произведенной работы, Q — количество полученного при этом тепла).

Методов подсчета коэффициента полезного действия автор приводит нееколько.

Прежде всего, Данилевский, принимая, что рабочий в течение одной секунды мо кет произвести 7 килограммов, работы и что рабочий день равен 8 часам, находит работу за день в среднем 200.

000 килограммометров, в это же время общее потребление энергии организмом равно 1.371.000 килограммометров. Считая, что работа сердца и дыхания составляет 100.000 кплгметр., Данилевский находит к —, т.-е. около 22°/о. Если предполагать боо 1.UUO лее подходящие к условиям действительности результаты, то коэффициент к получается меньше и вообще, смотря по роду работы, как показали болев поздние исследования, он колеблется от 1% до 209/0.

Далее следуют работы Chauveau, который воспользовался формулой D = A+Ql + Q»

где Л — общее потребление энергии, А— работа двигателя, Qi—энергия доставляемая двигателю, если он поддерживает груз, Ql — энергия, доставляемая двигателю, идущему вхЪло'стую со скоростью, одинаковой с той, с которой он идет, совершая работу A. Chauveau однако не удалось точно проверить свою формулу на мускуле из-за невозможности выразить численно все члены формулы, и в лучших случаях можно было получить только приближенно значение.

— 292 — ZunU получил коэффициент полезного действия всего организма, изучая с одной стороны обмен при ходьбе по ровному местуи с другой обмен при подъеме, когда совершается определенная работа. Увеличение обмена, выражаемое в калориях, и идет по Zuntay на работу подъема.

Для вырезанных лягушечьих мышц Fick находит к = 25°/0—30°/0.

Bernstein, рассматривая работу мышцы, как следствие капиллярных сил, находит Л· —20°/ 0.

Особняком стоят работы Baron's, и Folanyi, которые исходили при своих подсчетах из определенных реакций в теле жив.тною и иодчяслял·"!, какую работу могут дать эти реакции; авторы предполагали, что реакция течет прн постоянной температуре и что, например, виноградный сахар превращается в СО. и ШО но формуле С6П1гОл --&02 = &СО-2-\-бНгО ( = 37°6). Тачие же схемы для белкс-в, жиров и т. д. „Вполне убедительны результатов для приложимости 2-го принципа, однако, эти опыты не дали",· как и отмечает Wachtel.





Подводя итоги всему приведенному и принимая во внимапие, что к колеблется от 1°/0 до 30%, Wachtel приходит к справедливому заключению, что количественного подтверждения приложимости 2-го принципа термодинамики к жизненным явлениям не существует, хотя все качественные явления говорят в пользу приложимости.

П. Лазарев.

Радиоактивность и физиология.

Н. Zwaardemaker. On physiological radioa-ktivity. Journal of Physiology. Vol.

LIII, p. 273 (1920).

За последние пять лет утрехтский физиолог tZwaardemaker сделал целый ряд сообщений о своих работах из области радиоактивных явлений на почве процессов в живом организме. В указанной статье дается краткая сводка этих работ. В теле человека, главным образом, в клетках мышц и красных кровяных телец содержится 40 гр. калия. Кроме этого, фиксированного в клетках количества, в нашей крови содержится калия в виде свободного иона около 1 грамма. Согласно представлению автора этот циркулирующий в крови калий способен развивать радиоактивное действие; что калий вообще имеет радиоактивные свойства и относится к легким радиоактивным элементам, как рубидий, а также и цезий, доказано было CampbelVeu ж Wood'Ou. Исходным фактом для Zwaardemaker'O, служит следующий, установленный им и его сотрудниками, ряд опытов. Известно, что, если в так наз. жидкости Шпдег\ отсутствует хлористый калий, то лягушечье сердце, промываемое такою жидкостью, перестает сокращаться. Прибавление калия в соответствующей дозе вновь вызывает сокращение сердца.

Уже Ringer указывал, чго можно взять соседний с последним в ряду менделеевской системы рубидий, и в получеипом, таким образом, растворе сердце работает неопределенно долго. Zivaardemaker идет дальше и обращает внимание на то, что замена в -йш^ег'овской жидкости калия рубидием зависит не от химической близости этих металлов, а оттого, что оцин и другой радиоактивны. Благоприятное действие на сердце калия и рубидия приписывается, таким образом, их радиоактивности. Zwaardemaker доказал прямыми опытами, что в жидкости Ringer'a, можно вместо калия взять пе только рубидий, но и всякий другой тяжелый радиоактивный элемент, как уран, торий, радий, ионий, лантан, церий, нитон. Существенным пунктом всей аргументации автора является то обстоятельство, что все эти элементы заме няюг калий, хотя и не родственны ему цо химическим свойствам и отстоят от него далеко в системе элементов, что замена их вдет не в эквимолекулярных отношениях, а именно в эквирадноактнвных отношениях. Каждый из перечисленных радиоактивных элементов, будь он легкий или тяжелый, является заместителем калия в Шпдег'онакоп жидкости. Удивительным и в сущности не совсем ясным представляется то обстоятельство, что еслп мы в жидкость Ringer1 й на ряду с калием или рубидием вводом еще какой-нибудь из перечислении тяжелых радиоактивиых элементов, то получится не суммацн их влияний, а, наоборот, вычитание. Таким образом мож-:о приготовить жидкость Ringer\i содержащую хлористый калий и азотнокислый уран в количествах, совершенно уравновешивающих друг друга, и такая жидкость будет, действовать таким же образ м, как жадность Шпдсг'а,, лишенная калия: и одна и другая жидкость, пропущенная через вырезанное лягушечье сердце, вызовут остановку его сокращений.

Такое сердце, как утверждает Zicaadermaker, холено опять заставить нормально работать, если направить на него излучение, исходящее пз какого-нибудь радиоактивного элемента, кате радвй или кезоторяГ*. К сердцу, остановившемуся вследствие пропускания Рингеровской жидкости, ли еинон калия (или содержащей, кроме калия, уравновешивающее его количество урана), подносят стеклянную трубочку, содержащую 5 мгр. мезотория или 3 игр. радяя па расстоянии около одного сантиметра от сердца, и последнее начинает сокращаться. Этот опыт побуждения сердца к деятельности при помощи радиоактивности наиболее поразителен из всего, что сообщает Zwaardemakcr.

Из дальнейшего изложения оказывается, однако, что опыт этот не всегда одинаково успешен. Иногда сокращения восстанавливаются чс/Лз три мснуты после начала радчацаи, иногда позже, лишь по истечении часа, а среднем по-'ле 28 минут. По следам Zwaardemalcer'e, пошли и другие исследователи. Так, например, Hamburger, известный физиолог в Groningen'o, показал, что.Втрег'овский реактив, лишенный калпя и пропускаемый через лягушечью почку, ведет к тому, что клубочки почки не удерживают виноградного сахара.

приближение к почке радия восстаяовляет ее свойство удерживать глюкозу.

Мы приведем выводы Zwaardemaher'lix полностью:

1. В большом количестве систем атом калия в отношении его функции может быть заменен всяким другим радиоактивным элементом, тяжелым :-лн легким, в эквирадиоактивной дозе.

2. Вещества, высылающие а лучи, и вещестиа, высылающие р-лучи будучи применены одновременно, действуют противоположно.

3. Калий, (', носитель физиологической радиоактивности) есть раздражитель для. целого ряда клеток; он восстановляет и поддерживает пх функции, если приведен в контакт с поверхностью клеток, как свободный ион, содержащийся в циркулирующей жидкости.

4. Свобоша'я радиоактивная радиация может заменять каши, если последний предварительно удален из циркулирующей жидкости.

А. Ф. Самойлов.

Простые тоны и их основные свойства.

Beitrage sur Akustik und Musikwissenschaft herausgegeben von С Stumpf:

1. W. Kohler, Akustische Untersuchungen ], 1909, Heft 4.

2. P. Liebermann u. G. Reverm, Ueber Ortophonie, 1909, Heft 4.

3. W. Kohler, Akustische Untersuchungen П, 1911, Heft 6.

4. G. v. Maltsew, Das Erkennen sukzessiv gegebener musikalischer Intarwalle in der ausseren Tonregionen, 1913, Heft 7.

5. G. Stumpf, Ueber neuere UntersuclmngenzurTonlelire, 1915, Heft 8.

__ 294 — Простые тоны отличаются друг от друга по их силе и высоте. Это, вазалось бесспорное положение претерпело в кругах психологов в течение последнего времени некоторое существенное изменение: простому тону приписываются, помимо его силы и высоты, некоторые иные первоначальные качества. Большинство относящихся сюда работ произведено в лаборатории профессора С. Stumpf'a, в Берлине и отпечатано в его журнале;? ниже приведены рефераты этих работ.

Если мы, начиная от какого-нибудь исходного простого тона, станем последовательно увеличивать число Ьго колебаний, то мы- будем переходить к тонам вес больше и больше отличающимся от начального тона. Однако, вскоре мы заметим, что прогрессивное повышение тона ведет к тому, что он начинает вс.; больше и больше напоминать первоначальный тон, и это сходство достигает максимума, когда оба тона находятся друг к другу в октавных отношепиях. Транспонирование какой-нибудь музыкальной фразы на октаву не изменяет ее существенно. Желая пропеть какую-нибудь знакомую наи мелодию, мы нередко ошибаемся на одну и две октавы, совершенно не замечая этого. Перечисленные и подобные им факты приводят к мысли, что два тона, находящихся в октавных отношениях, отличаются друг от друга, но в то же время и имеют нечто общее, сходное. То, что два октавных тона имеют общего, психологи относят на счет их качества (Qua· litat) то, что отличает два октаг-ных тона друг от друга, психологи называют теперь обыкновенно не высотою, а яркостью (Belligheit).

Обстоятельство, что октавные звуки имеют нечто общее и в то же время нечто.различающее их, уже давно известно, и, если психологи оказались вынужденными теперь различать на основании этого качество и яркость тона, то это находится в связи с некоторыми новыми фактами. В работе 2-й приведен случай патологического изменения слуха, когда основные свойства тона, яркость и качество, разъединены друг от друга. На одном интеллигентном больном с хорошим музыкальным слухом можно было установить, что одно его ухо временами, во время приступов болезни, не различало никаких интервальных свойств в пределах д-—dis*, между тем, как различия высоты оставались неизменными. Нужно думать, что подобное разъединение встречается не только в патологических случаях; сюда относится, очевидно, и обширный класс „немузыкальных" людей, которые без труда отличают яркость (высоту), но не разбираются в качестве звуков. В крайних для нашего слуха пределах звуков мы все страдаем этим: выше звуков с 8 мы еще улавливаем, что один звук выше другого, ио качество звука все больше и больше кажется поблекшим. Особенно интересна переходная к высшим звукам область, когда мы еще способны различать качество и интерзал, т.-е. во второй половине четвертой октавы и первой половине пятой октавы: здесь, по мяре повышения, тон оценивается как более низкий и в связи е этим интервал между двумя октавами как более тесный, чем это соответствует числу колебаний. Этим вопросом занималась Е. Мальцева, иредставивппя очень обстоятельное исследование (4). Мальцева доказала, что, если мы к тону с* возьмем тон с удвоенным количеством колебаний, то в результате получатся не интервал октавы, а интервал, оцениваемый нами, как большая септима. Подобные же отношения Мальцева предполагает и в областях звуков, переходных в низким предельным звукам.

Кроме отмеченного „качества" (Qualitat) тона, последнему приписывается еще другое основное свойство,—именно „гласность" (Vokalitaf). Если бы мы пожелали расположить наши главные звуки в известном порядке, то, как это нередко уже раньше отмечалось, мы большею частью пришли бы к такому порядку: У, О, А, Е, И — в этом порядке нам казалось бы, что мы переходим от более низкого звука к более высокому. Большая часть акустиков встречалась с фактом, что в простом топе слышится [иногда характер гласного звука, так, например, камертон заучит на гласную „У.

Уже давно утверждали, что, если повышать тон последовательно, то можно слышать весь порядок, гласных: У, О, А, Е, И. Этот вопрос очень подробно разработан КоМег'ож (1 и 3). КбМег доказывает, что в определенных точках непрерывно повышающегося ряда тонов мы слышим с полною отчетливостью гласные звуки, причем эти определенные точки отстоят друг от друга на величину октавы. Гласные слышны хорошо и отчетливо только на тонах определенной высоты, именно: с1 — „У", с 2 —„О", с 3 —„А", с 1 —„Е",с 5 —„И", Если мы возьмем не указанные тоны, а промежуточные, наир., то услышим гласную неопределенную, и5о она будет промежуточною между У О.

Точно так же д1 дает г/асную, промежуточную между О и А. Таким образом видно, что только на немногих определенных местах мы можем воспринимать отчетливо главный характер тона, большею же частью он трудно определим.

Этим и объясняется, что до си пор это новое качество тона, его VokaliШ, не было с определенностью констатировано. Многосторонность тона с его свойствами яркости и качества наводят Stump f л (5) на мысль о том, что эти два свойства развивались на фоне эволюции животных форм неодновременно. Эго же, как выясняется теперь, следует принимать ио отношению к световым ощущениям: бесцветное ощущение более раннего возраста, чем цветное. Наиболее ранней формой звукового раздражения был, вероятно, шум; периодическое колебание, в особенности синусондальное, продукт позднейший. Вместе с появлением звуков плавных, ровных, должна была развиваться способность различать высоту (яркость) звука. Физиологические опыты последнего времени учат, что животные, капр., собаки, отличает чрезвычайно тонко звуки по их высоте; но у них отсутствует еще или слабо развита способность отличать качество.

Впоследствии, вместе с развитием центральной нервной системы в сторону гемисфер, у человека способност:.

различать в тонах качество становится все больше н больше определенной и в историческую эпоху нашей жизни приводит нас к установке наших музыкальных интервалов.

А. Самойлов.

Роль валентности при элентрокоагуляцин коллоидов.

W. Ostwald. Uber die Eolle der Wertigkeit bei der Elektrolytkoagulatioit besonders der Suspensoido. Kolloid-Zeitschrift, 1$. 26, Januar 1920.

Валентность с точки зрения электронной теории обусловливается периферическими электронами. Этим дается простое объяснение значения валентности для целого ряда физических и хиылческих процессов.

Если коагуляция коллоида вызывается адсорбцией ЕОНОВ на гранулы коллоидального раствора, то увеличение валентности иона должно при прочлх равных условиях ускорить коагуляцию. Ostwald подвергает подробному критическому разбору имеющийся экспериментальный материал и приходят }; выводу, что определенного, всегда наблюдающегося эффекта, ускорения адсорбции и коагуляции с увеличением валентности не наблюдается. Правило—увеличивается валентность, ускоряется коагуляция—является грубым (имеется ряд исключений). Нужно думать, что побочные процессы (образование оболочки около ионов, изменение вязкости и пр.) маскируют влияние валентности.

В. Ильин.

— 296 — Поглощение силы тяжести.

-О Majorana, On gravitation. Theoretical and Experimental Researches. Phil.

Mag. 39, p. 488. (1920).

В связи с возбуждавший в последние годы столь большой интерес общим принципом относительности и связанной с ним теорией тяготения, начали за последнее время появляться новые экспериментальные исследовании, цель которых пзресмотреть наши основные представления о силе тяжести. К этим работам относится и реферируемая работа Q. Majorana, изучавшего специально вопрос о поглощении силы Тяжести материей.

Теоретические исследования Q. Majorana сводятся к следующему:

Пусть поток силы тяжести в телесном угле ал, пусть dm масса, вызывающая силу тяготения, пусть, наконец, 7с постоянная тяготения, тогда

–  –  –

Это выражение для Ф Majoran применяет к шару с постоянной „истинной" плотностью », и с радиусом 11.

С помощью простых вычислений он находит, что полный поток силы, исходящий из этого шара, будет:

-2/ Пусть Ма та „кажущаяся" масса шара, которой по нашим обычным

-представлениям следует приписать действие тяготение, тогда F=JcMa

–  –  –

Приближенно == mv — та == т„ h br Если взкть «(,,= 1; 3 = 13,60 (ртуть), г = 1 0 и h= 7,64.10 ~ U, = 1 : 4.10~ 'gr.

Эту разницу в весе Majorana и считает возможным определить из опыта:

К чувствительным весам, с одной стороны коромысла, на длинной иити подвешен свинцовый шар весом в 1274 кило. Этот шар может быть окружен со всех сторон ртутью, общий вес которой 104 кило итак, чтобы ртуть ни к шару, ни поддерживающей его нити по прикасалась. Шар взвешивается окруженный ртут, ю и без ртути.

При этом наблюдалась разница в весе, равная = 0,00209 ± 0,00007 mgr.

Соответствующая такому ничтожному весу,—при сравнительно большой общей нагрузке весов,—чувствительность достигается тем, что наблюдения;

производятся зеркалом и шкалой на расстоянии двенадцати метров от зеркала (!). При непостоянном положении ноля шкалы, кривые дающие точки равновесия для весов в присутствии ртути и без нее (если нанести их как функции времени), располагаются так, что находятся на определенном расстоянии друг от друга. Это расстояние и дает и не может быть сомнения в том, что, действительно, в присутствии ртути положение равновесия весов другое, чем без ртути.

Majorana исследует всевозможные причины, которые могли бы шзвать эту разницу в весе. Результат этого исследования в Phil. Mag. не приведен.

Он кратко резюмирован в следующей таблице:

–  –  –

Majorana перечисляет также и другие причины, могущие на первый взгляд влиятьна результат опыта и именно:

1) пертурбации механического характера, 2) пертурбации каюрического характера, 3) радиометрические действия, 4) магнитные действия,

5) электростатические действия, б) электромагнитные действия.

Но Majorana полагает, что они не могут заметно повлиять на результат опыта. Так как в реферируемой статье накаких объяснений по зтому поводу не даотгя, то трудно сделать какое-нибудь заключение о правильости его выводов. Несомненно, однако, что Zeeman, сравнивая по способу ШШбз'ь. инертную и тяготеющую массы и имея дело с наблюдениями приблизительно той же самой точности, что и Majorana, обнаружил в некоторых случаях настолько сильное влияние магнитного поля, что оно совершенно маскировало истинный ход вещий.

Так как в опыте Majorana = 9,8.10 ~ дг.\ т„= 1278 дг.\ 8=13,60; = 8,40 то Л—6,73.10"" что очень хорошо согласуется с теоретическим числом, приведенным выше.

В приложрнни к солнцу это дает, если положить Ъа— 1,41, для истинной плотности велачину приблизительно в три раза большую: §„ — 4,27.

Слишком краткое изложение работы в Phil. Mag. не позволяет дать строго критический разбор полученных результатов. Необычайно высокая чувствительность прибора и может быть слишком хорошее совпадение вычисленного и наблюденного значения для Ъ заставляет высказать пожелание, чтобы проектируемые Majorana повторения этих опытов на более широких основаниях были бы опубликованы с достаточными подробностями не только в исключительно спец альныг изданиях, но и в широко распространенных

•физических журналах. Не подлежит сомнению, ч о полученный Majorana результат, если только он подтвердятся, будет иметь огромное теоретическое значение.

В, Фредерике.

Отношение маесь) к весу для кристаллов и радиоактивных веществ.

P. Seernan. Some Experiments on gravitation. The ratio of mass and weight for crystals and radioactive Substances Koninklijke Akademie van Wetenschappen. The Amsterdam, Proceedings Vol. XX № 4, p. 642.

Автор прежде всего указывает на тот интерес, который приобрел в последнее время в связи с общим принципом относительности вопрос об отношении массы к весу. Т о л ь к о в том с л у ч а е, е с л и сущес т в у е т с и л о в о е поло, д а ю щ е е о д и н а к о в о е у с к о р е н и е в е с а телам, возможно „создать" поле т я г о т е н и я п р е о б р а з о в а л а ем к о о р д и н а т.

Самым чувствительным методом определения этого соотношения следует признаь метод Eotvos'a, пользовавшегося крутильными весами следующим образом. Две разных массы (вачр., пробка и латунь) одинакового веса подвешивают к дву*г концам ст ня крутильных весов. Стержень этот имеет направление WO. Силы, действующие на обо массы, будут: I) сила тяготения пропорциональная весу и 2) сала центробежная пропорциональная массе. Если веса обоих масс одинаковы, но массы по величине различны, то равнодействующие для двух масо имеют разное направление, что создает пару сил, закручивающую весы на некото ый угол а. Если повернуть весы на 180, то пара сил будет иметь обратное направление и закручивание произойдет в обратном направлении, на угол — a; yroi 2а может легко быть определен из опыта. Согласно опытам Eotvos'a; принимая во внимание возможные погрешности в наблюдениях, отношение веса к массе остается постоянным с точностью до.

Зееман повторяет опыты Eotvos'a с целью выяснить это соотношение для „ориентированных" кристаллов и для радиоактивных веществ. Зеямш — 299 — прежде всего усовершенствует крутильные весы Eotvos'a делал их более чувствительными.

Результаты его опытов следующие:

1) Влияние ориентации кварцевсго кристалла на отношение массы к весу меньше, чем ±·-сп(гт^ веса кристалла.

2) Для урана отклонение от закона постоянства отношена веса к массе мтьше веса шцешт зо.ооо.ооо · Значение эгого вто|»ого вывода важно еще в следующем отношении;

радиоактивные вещества включают огромные количества энергии; чак один грамм радия в течение своей жизни, не считая продуктов расп -да, включая сю :а и радий F, выделяет 3,7.1·.·* кало пй, что, согласно нашим настоящим взглядам на энергию, соот.чечегвует 0,6 10~4 gr. массы. Имеет ли эта энергия, которая находится в радиоактивном веществе, и кот рая будет в течение его жизни потеряна им в виде оире'еденного количества калорий, не только массу, но и вес? Вот на этот чрезвычайно • нтересный г.опрос опыт Зеемана • и дает утвердительный ответ, так как количество энергии, находящейся в радиоактивном веществе, вполне достаточно для тою, чтобы обнаружить его вес, осла допустить, как это теперь обычно делается, что оно имеет массу *). т, ^ п '' Б. Фредерике.

Попытка истолкования результата опыта Jvttchelsorfa.

. Birkeland. An attempt to explain the Michelson Interference—Experiment Philosophical Magazine, 37, p. 150 (1919).

Результат опыта Michelson''й, равносилен ио BirJtcland'lj анизотропии эфира вокруг земли. Анизотропия можег возникать вследствие движения земли, при чем степень анизотропности дслжна уменьшаться с ; озрастающим расстоянием от з*'мли. ли скорость света в направлении движения земли

С, to из опыта Машелъсона следует, что скорость света в некотором направлении, образующем с направлением земли угол, будет:

–  –  –

Кварцевая трубка около 3 см. диаметром соединена при помощи шлифа со стеклянными частями аппарата, на дне этой трубки помещается кусочек ееребра, над иим в трубку вставляется латунный цилиндр, имеющий снизу по оси трубочку диаметром в 3 мм.; этог циляндр внутри себя несет четыре перегородки, отстоящие друг от друга на расстоянии 1 см. и имеющие в центре отверстия диаметром 5 мм. Зондами служили стеклянные пластинки в виде квадрантов. Размещались он:г следующим образом: первая стеклянная пластинка-квадрант располагалась.на первой перегородке так, чтобы центр ее совпал с осью луча, помещаемая на второй перегородке, вторая пластинка повертывается относительно первой на 90° и т. д., так что каждая стеклянная пластинка-квадрант уловляет только соответствующую ей часть серебряного луча.

Снаружи к стенкам кварцевой трубки прилегает латунный ящик с твердой углекислотой; непосредственно к дну трубки—электрическая печь, при помощи которой кусочек серебра мсг бьш. расплавлен и обращен в нар.

Давление измерялось при помощи манометров Mac Leoda н Knudsena,.

При давлении — о уменьшение зачерненяя па 4-х последовательных квадрантах было ничтожно, но уже давление = 5,8.10~s мм. рт. столба вызывает сильное уменьшение зачернеяия с расстоянием (столкновение атомов серебра с молекулами воздуха). Об этвх толчках можно судпть и потому, что граница осадка при этом давлении размыта, тогда как в первом случая (р~ о) чреззычавно резка.

Как я уже упомянул выше, сравнение относительных толщин осадков производилось при помощи фотометра.

Автор из предварительных результатов подсчитывает длину свободного нути.

Если D10—толщина слоя серебра на первом квадранте при наивысшем еакууме, то толщина слоя при средней длине свободного пути Я — будет где аг—расстояние первого квадранта от источника луча; точно так ж · для второго квадранта (плас;инки-зонда) имеем:

–  –  –

Непосредственное измерение тепловых молекулярных скоростей, О. Stern. Erne direkte Messung tier thermischen Moleknlargeschwindigkeir.

Phys. Zeitschrf. 21, p. 582, (1920).

Stern осуществил неносредствепн е измерение молекулярных скоростей следующим образом. Слегка посеребренная'платиновая проволочка накаливалась в вакууме током до такой степени, что серебряная оболочка плавилась и испарявшиеся атомы серебра разлеталась радиально кп все стогопьт. Параллельно накаливаемой проголочсе устанавливалась щель, за которой помещалась стеклянная пластпгка. Щель пропускала только узкий пучок атомов серебра, осаждавшихся в виде тонкой полоски нч стеклянной пластинко. Вся система, т.-е. проволочка, щель и стеклянная пластинка были закреплены на общей райке, которую можно было быстро вращать вокруг оси,' проходизшей через середину проволочки и щели. Благодаря тому, что молекулы обладают некоторой онечной скоростью, им требуется некоторое время для прохождения от щели к стеклянной пластинке, результатом чего явится смещение серебряной полоски, оседлющей на стекле относительно направления проволочки з направлении, противоположное вращению системы.

Зная скорость вращения, угол смещения и размеры системы, можно вычислить среднюю скорость движения молекул. Нг идейное автором числа хорошо совпадают с теоретическими.

С. Вавилов.

Определение величины и внутренней структуры коллоидальных частиц при помощи рентгеновских лучей.

P. Scherrer. Bestimmung der Grosse und der inueren Structur von Kolloidteilchen mittels Rontgenstrahlen. Nachrichten v. d. Kon. Gesell.scliaft d.

Wise, zu Gottngen. H. 1, p. 98, 1918.

Внутренняя структура коллоидальных частиц до сих пор не установлена. P. Scherrer, применив метод интерференции рентгеновских лучей от беспврядочно расположенных частиц исследовал внутреннее строение типичных неорганических-и органических коллоидов.

Возможны два случая:

1) Коллоидальные частицы обладают кристаллической структурой. Тогда мы должны ожидать рентгенограммы с богатым числом интерференционных полос, расположенных характерным образом для данжй кристаллической решотки. При чем положение этнх полос от· вел чипы отдельной кристаллической частицы совершенно не зависит, а определяется исключительно их пространственной рептот ой; wv.pvua -же внтерференцяоппой полосы зависит от величины ыдельных кристалликов.

2) Коллоидальные частицы аморфны. Тогда рентгенограмма дает один или два очень слабых maximum'a вблизи падающего рентгеновск* го лучи, и в этом случае трудно что-либо сказать о нутрепнем расположении атомо·;.

Рассматривая с этой точки зрения полученные им рентгенограммы различных коллоидов, Scherrer нашел, что:

1) Коллоидальные частицы золота и серебра—крнсталличны и да;о точно такую же пространственную ретот^у, как и макроскопические кристаллы золота. Замечательно, что даже частицы невидимые^ в ультрамикроскоп обладают той лее пространственной решоткой. *" — 302 —

2) Гели кремневой и оловянной кислот рядом с признаками аморфных тел дают чрезвычайно яркую интерференционную картину, так что эти тела можно рассматривать, как тела „готовые к кристаллизации".

3) Типичные органические коллоиды (яичный белок, желатина, казеин, крахмал и т. д.)—аморфны. Вероятнее всего, что частицы этих коллоидов состоят из отдельной молекулы или же из р.-^да беспорядочно расположенных молекул.

^ Т. Молодым, Ориентировка атомов в кристалле.

Т. М. Mertoti. An Experiment relating to atomic orientation Phil. Mag.

38, p. 463, (1919).

В современных теориях строения атома Rutherford's, • Bokr'a, цредполагает^я, что атомная структура такова, что можно говорить об оси атома, перпендикулярной к плоскости электронных орбат. С другой стороны, в настоящее время прочно установлена правильность расположения атомов в кристалле.

Возникает вопрос, ориентированы ля оси атомов кристаллической решотки также вполне определенно, или же наклон их распределяется по закону случая. Еелп предполагать зависимость направления выбрасывания и -частиц радиоактивными атомами от направления их оси, то является возможность экспериментально решить воирое о регулярной или же хаотической ориентировке атомных осей в случае радиоактивных кристаллов.

В случае регулярной ориентировки число а-и -частиц, посылаемых разными гранями кристалла, должно быть различным. Автор проделал соответствующий опыт с большим кристаллом азотнокислого урана. Для измерения активности служил электроскоп, типа Rutherford!1. С точностью до 3°/0 количество

-частиц,. посылаемых разными гранями кристалла, оказалось одинаковым.

'Гакам образом, либо направление выбрасывания а. частицы ядр радиоакм тивного атома не зависит ог направления о^и атома, либо атомные оси расположены в кристалле по закону случая. Однозначного ответа на поставленный выше вопрос опыт МеНогСй. дать не в состоянии.

С. Вавилез.

Расположение электронов в атомах и молекулах.

J. Langmnir. The Arrangement of Elektrons in Atoms and Molecules. Physical Review 22, pp. 505, 587, 7895 (1919).

В основу теории легли представления о „кубическая" атомах Lewis's^1) и о насыщенных и ненасыщенных атомных кольцах KosseVn й ).

Сопоставляя результаты этих работ с формулой Rydberg'&5)t выражающей атомный н мер благородны; гая-вввяде ряда: N = 2 (1 -j-22-f- 22~]-3s J r 3 2 - f 4 2 -f · · • ) автор приходит к заключению, что целый ряд фнзичоских и имичоскях:

свойств элементов и с единений можно объяснить, если принять ; ледуюшие постулаты.

1) Электроны в атомах благородные газов располагаются в парных плоскостях, симметричных относительно ядра. Атоаы имеот ось симметрии, перпендикулярную к этим плоскостям.

1) Lewis. Journ. Amer. Chem. Soc. 38, p. 362 (1916).

Kossel. Amer. Physik. 49, p. 229 (1916).

=) Bydberg Phil. Mag. 28, p. 144 (1914).

2) Электроны находятся внутри ряда концентрических шаровыг слоев одинаковой толщины, радиусы которых отностяся как 1:2:3:4:,а поверхности, как I 2 : 2 2 : З 2 : 4 2 :

3) Каждый сфорический слой распад ет я на несколько ячеек равного объема. Первый слой (в сущности шар), соде жит две ячейки, отделенные друг от друга экваториальной плоскостью. Вторгй слой распадается на 8 ячеек, третий на 18 и т. д.

4) Каждая из двух внутренних ячеек может содержать только по одному эдейтрону, все же остальные—по два ил. по одному.

5) Электроны воздействуют друг на друга электростатическими и электромагнитными силам;!, уравновешивасщимнгя взаимно.

6) В случае превышения предельного устойчзвого количества электронов во внешнем слое — начинают преобладать электростатические силы и изливший электрон отталкивается в следующий слой.

7) Сзойства атома обусловлены числом электронов во внешнем слое.

8) Паиб.лее устойчивыми и симметричными являются расположения электронов в благородных газах, характеризующихся максимальными внутренними еялаии, при минимальных внутренних полях.

9) Наиболее устойчивой системой является атом гелия.

10) Очень устойчивой является система, состоящая из одного ядра и восьми электронов, располагающихся вокруг него („octet").

11) У двух „octet'oB" могут оыть взаимно связаны одна, две, три или более пар электронов. Точно также связь может оказаться и между „октетом" и устойчивой системой, построенной наподобие атома гелия.

Ни один из электронов не может участвовать более, чем в двух „октетах". Электроны могут переходить из одного „октета" в другой.

Расположение электронов в „октете" может быть дв^х родов: или по одному в вершинах куба (с положительным ядром в центре), ила — но два (связанных электромагнитными силами) в вершинах правильного тетраэдра.

В атомах всох элементов, кроме инертных газов, внешние электроны не образуют полных „октетов", а потому они вступают в химические Соединения меж!.у собой, при чем электроны из одного атома переходят в другой для образования полного „октета*.

/L.

Рис. 1. Рне. 2.

Теория Langmuir'u, в сожалению, пока лишена математичеекой обработай и не объясняет, почему электроны остаются на своих местах в состоянии покоя (впрочем, автор ссылается на работу J. J. Thomson's, исследовавшего равновесие атомных систем с точа;! зрная.силовых трубой"), но схемы, предложенные LangmuirOm, очень наглядно иллюстрируют целый рад химических и физических процессов: образование сложных соединений, плавление, кипение, электропроводность.

В качестве примера приведем модели а) молекулы воды и Ь) молекулы азота.

— 304 —

a) У воды черный кружок на р: с. 1 обозначает ядро кислородного атома, черные крестики—ядра водородных атомов, а белые кружки — электроны. Электростатические силы сместили четыре элекарона из вершины куба, где они находились в молекуле кислорода.

b) Целый ряд свойств азоха сближает era с благородными газами, поэтому модель молекулы азота, по теории автора, должна иметь вид, представленный на рис. 2, где черными кружками обозначены ядра атомов азота, соединившихся в молекулу, и белыми кружками—э ектроны.

Sac. Шулейкин.

Поглощающее сечение молекул в отношении к медленным электронам.

1) И. F. Mayer. Uber das Verhalten von Molekulen gegenuber freien langsamen Elektronen Ann. d. Phys. 64, p. 45, 1921.

2) C. Ramsauer, Uber den Wirkungsqnerschmtt der Gasmolekiile gegeniiber langsamen Elektronen. Ann. d. Phys. 64, p. 513, 1921.

P. Lenard в 1903 г.

показал, что поглощение свободных электронов в вещество происходит по обычному абсорпцконному, экспоненциальному закону:

** -· (1) где 7О начальная интенсивность электронного потока, J — интенсивность потока после прохождения слоя газа толщиною и при давлении р, а — удельная абсорпцнонная способность, пропорциональная, очевидно сечению потока электронов, поглощаемого одной молекулой.

Lenard нашел, что величина а увеличивается с уменьшением екоросш электронов, ассимпхотичсски приближаясь к постоянной величине, начиная or скоростей, соответствующих приблизительно 10 volt. Явление поглощения электронов к газах в течение многих лет тщательно изучается учениками Lenard'sk по всем направлениям.

Обе реферируемые работы, вышедшие из лабаратории Lenard'a., посвящены вопросу о зависимости величины а от давления газа и скорости электриков для различных веществ. Методы обои* авторов совершенно различим. Mayor пользуется для получения медленных электронов катодом с накаливаемой вольфрамовой литью и наложением добавочных противоположных электрических полек, Jыдел^ет достаточно однородные, в отношении скорости, катодные лучи. Hamsauer пользуется фото-электронами, достигая большей однородности электронов, но проигрывая в отношении возможности широкой Еариацип скоростей.

*·' При прохождении параллельного пучка электронов через толщину газов возможны следующие случаи:

1) Электрон не испытывает никакою изменения в отношении направления и скорости движения.

2) Направление н скорость движения электронов несколько изменяются, ири чаш скорость остается порядка электронной, изменяясь по отношению...к «редней в очень узких пределах (диффузия).

3) Скорости и нап] авления электронов'после прохождения ч^рез вещеетво распределяются по обычному закону Махюе1Г&; абсолютные значения скоростей становятся порядка t, олевул рных (абсорпцш).

4) Скорости и направления расиределяютсл по юму же закону Махwell's., однако максимальная скорость остается порядка электронной (отражение).

• Мет д Ваш&иег'а, был разработан с целью изучения, суммарной пертурбации в движении электронов, слагающейся из диффуз п и, абсорпции н отражения, в работе Жауег'а можно было определять только количество абсорбированных электронов. О иако, в том интервале скоростей, в котором работали оба автора (L—10 volt), количество абсорбированных электронов настолько велико в сравнении с числом рассеянных или отражепнных, что величины, определенные обоими авторамп д \я тех же веще.тв, практически совпадают. В таблице мы приводим результаты измерений Eamsauer'a..

–  –  –

В таблице — скоромь электровоз в вольтах, ± — еече-.ие потока электронов, поглощаемого одной молекулой, цри чем q вычисляется на основании а (форм. ( 1 ) ), определяемого на опыте, г — отношепае к сеченто молекулы, вычисляемому по данным кинетической теории газов. Величина q совершенно не зависит от давления газа и практически не зависит от скорости электронов для небольших скоростей. Единственным исключением является аргон, для которого q сильно увеличивается н ; н небольшом изменении скорости. Совершенно те же, но более полные результаты получены ^ приведены на чертеже. Но осп абсцисс отложены величины

–  –  –

пррпорцяональпые скоростям в V volt, по оси ординат значения а, кривые проведены точно через многочисленные точки, определенные на опыте. Мы видим, что для всех газов, за исключением аргона, кривые ассимптотически — 366 — мриближаются к параллельности с осью абсцисс, т.-е. независимости от скорости. Для аргона существуют, как видно из чертежа, резкое „избирательное" поглощение с максимумом около 12 volt. Следует заметить, что потов электронов в опытах Мауегла де был достаточно однородным, автор оценивает его условную.ширину" в 0,5. Надо думать, что при эдеютронах бол е однородных кривая для аргона получилась бы еще более резкой.

Авторы не делают окончательных теоретических выводов из найденных результатов, предполагая дальириязую разработку н;.йленного ими явления, „избирательного поглощения" электронов. Отметим чрезвычайно малое значение q для аргона у основания полосы поглощения. Молекула аргона является как бы „прозрачной" для электронов в противоположность молекулам других изученных газов, для которых „поглощающее сечение" во всех случаях больше „кинетического сечения". Изучение q для различных веществ представляет чрезвычайно многообещающий метод для опродалесия пространственной конфигурации молекулярных электро-магнитных полей.

С, Вавилов.

Новое определение заряда атомного ядра.

J. Okadwick. The charge o the Atomic Nucleus and the Law of Force. Phil.

f Mag. 40, p. 734 (1920).

Заряд атомного ядра является одной из важнейших констант элемента и потому точное определение его представляет собою в высшей степени важную проблему. Уже из ранних наблюдений Geiger'a и Marsden'a l) над рассеянием — лучей Rutherford заключил, что этот зарях равен '/» Ае, где А атомный вес элемента, — е заряд электрона. Дальнейшие опыты тех же Geiger'a и Marsden a 2 ) подтвердили это заключение. Однако экспериментальные трудности позеолили им произвести определение заряда ядра лишь грубо, с ошибкой в пределах 20%.

Van den Broek 3 ) высказал гипотезу, что заряд ядра равен атомному номеру элемента. Эта гипотеза была превосходно использована Meseley\n в его классической работе о рентгеновских спектрах элементов *) для объяснения открытого им факта линейно" зависимости между частотой колебаний соответствующих линий одного и того же ряда (например К— ряда или L-—ряда) и некоторым целым числом, изменяющимся на единицу нри переходе от элемента к элементу.

Но наиболее прямым методом определения заряда ядра се же остается ч изучение рассеяния а - луч: й. Главная трудность, которая и обусловила еобою большую ошибку в опытах Geiger'a и Marsden'a сводится к тому, что интенсивность первичного и рассеянного пучка очень сильно отличаются друг от друга, и потому приходится прибегать к различным методам для ее измерения в том и другом случае.— По мысли Ruriierford'a, ChadivicJc осуществил расположение, позволявшее подсчитывать число - частиц как в первичном, так и в рассеянном пучке, на одном и том же экране из сернистого цинка. Рассеивающий листок имел, в его опытах, форму не маленького кружка, как у Geiger'a и Marsden'a, но кольца, стягивавшего значительно больший телесный угол. На чертеже R — источник - лучей,

–  –  –

S — экран из сернистого цанка. Рассеивающее кольцо АА' расположено так, что BA — AS. При таких условиях можно показать, чти число рассеянных

- частиц будет

–  –  –

изменяется с расстоянием ыо формуле —, то число рассеянных а-чаетяц, в зависимости от скорости будет, caeteris paribus, — где г — скорость - частиц в первичном пучке. Для топ, чтобы изменять * эту скорость перед источником, располагалось то или иное число слюдяных листков. В результате оказалось, что количество рассеянных -частиц обратно пропорционально четвертой стеяеди скорости т.-е. = 2. Можно подсчитать, что в случае платины быстрые • частицы приближаются к ядру аа расстояние 7.10 ст., медленные—на расстояние 14.10 ст. Отсюда следует, что закон Кулона выполняется еще на расстояниях порядка 10 ст.

от ядра.

Э. Шполъский. Электрические диполи в жидких диэлектриках.

J.Henveg, Die elektrischen Dipole in fliissigen Dielektrizis. Phys. ZS. 21, p.

572 (1920).

Квиетическая теория диэлектриков, предложенная в 1912 году Debye'eu, объясняет уклонения о г классической формулы Clausius-Mossotti, обнаруживающееся в некоторых жидких диэлектриках. Но теория ВеЪуе'я, внутри молекул, кроме эластачно связанных электронов, имеются еще жесткие э л е к т р и ч е с к и е д и п о л и с постоянным моментом. Экспериментальная работа Ratnowslb (в 1913 г.), казалось бы, подтвердила существование таких диполей в некоторых органических соединения, но, как иодагает автор реферируемой заметки, в вычисления JRatnowsFoni вкралась ошибка и, по ее исправлении, результаты работы нельзя прнзчать согласными с теорией Debye'a.

Приступая к новой экспериментальной проверке теории Debye'si, автор заметки приходит прежде всего к заключению, что: 1) нельзя рассматривать поляризацию жидкого диэлектрика, пренебрегая смещением эластично связанных электронов; 2) нельзя ожидать определенного ответа от опытов, если они производятся с той етеиеныо точности, как у Jlntnowsh"oro.

Последнее соображение заставило автора заметки разработать очень совершенный способ наблюдения весьма малых изменений диэлектрической постоянной. Идея этого метода заключается в следующем. В исследуемый жидкий диэлектрик погружаются обкладки небольшого конденсатора, включенного в контур, в котором возбуждаются электрические колебания, с помощью генераторной лампы.

Этот контур связан (слабо) с другим таким лее контуром, в котором {с помощью пере.«еиной емкости) устанавливается число колебаний, отличающееся от первого контура на 1000 колебаний в секунду. Телефонная трубка включается в цепь лампы второго контура, позволяет следи;ь за числом биений, сравнивая звук телефона и звук камертона, делающего 1000 колебаний в секунду. Это позволяет весьма точно наблюдать за изменением числа колебаний. Так, например, если первый контур настроен на 1.000.000 коле-' баний в секунду, а второй на 1.001.000, то звук телефона совпадает со звуком камертона, если же число колебаний первого контура изменяется всего лишь 10~', т.-е. сделается равным 1.000.001,—между звуком телефона и — 309 — камертона возникнут биения (1 биение в секунду). Исходя и;; формулы W. Thomson'a,, нетрудно подсчитать, что изменение емкое ь; конденсатора в первом контуре на 1О~5 вызовет 5 биении в с, кунду.

Поворот диполей, ка:г и в опытах Bulnowsk'Oro, производил." я с помощью электростатического и--ля между обиладкаин коидо ^ат^ра. Напряжение поля могло достигать 100 С G-.S.

Автор зытался оона.улагхъ д-.доли в смеси из 10°/0 20% а^-ктои го алкоголя и бензола, с которой работал Ratnowsky, но положительного результата Н ПиЛу^НЛ. МсЖДу В aiiJOBUM ЭфЕрС UJJOU Я.О..* Ц.

диэлектрической НООХОЙ—;·, с изнекеняем напряжен;;; соля, ока;-:;.ио. ;;;:

раз того же порядка, КЛЙ ЭТОГО требуег.' ':слрия Debyc\i. д;,л)щ;;я для момента электрического диполя в мол-куле этилового эфзра ксличи!;\ W=11,S.1O~ 1 9. ilp.i изменении напряжения поля, м нуля до 95,2 C.G.S.

диэлектрическая постоянная уменьшались на J t = G. 7. 1 0 s. Т..О(е.ач.;йкй подсчет, произведенный автором, дол величину./--—й.Ю ;. Раз.:й!;а между теоретичесггоя и экспериментальной величиной не ВЫХОДИТ НО ир^двл^в погрешностей.

Таким образом, автору реферируемой работы удалось показа ь, чти диэлектрическая цош'олнпая некоторых жидкостей взмеиле с; о ; змоаекж * напряжения эло;;г,;остатнческо1'0 ноля, при чем из-.юно не ;то моког был.

удовлетворительно объяснено поворотов молекулярные электрических диполей, потенциальная энергия которых, при этом, уменьшаете:!, как этого требует теория ВеЪуе'я.

Вас. Шулеикшг.

0 работе ионизации и диссоциации водорода.

Tea Kr&tjer. IonisatioHS-Uiid Dissotiationsarbeit. Wasserstoffs. Anu. d. Phys.

C4, p. 288 (1921).

С^еда многочисленных под.:'лмов, которое поаь'-)ллос оыполнить люде.1ь водородного атома, иредложегная 2?о/г'ом, видное мзето ;п: и\;дог пычаглекие работы ионизации атома и р;о(УШ дис^.цпацка ьодород,;-оа ги л щлы.

Однако, до оследие^о времени пе было исчерпывающих зкеперна'ептальяьис работ но этому вопросу, несмотрл на то, 4· целы*! д ··^ y.so· я-;;.· извел ксследованкл, с-традающис всегда одними и тем:; а;е ;н.'.доста1.;ами Именно ни в одном из нредшестнов ;БШИХ исгледованкй а) п\:· ра:'.дслялис1.

работа ионизации и работ.·, поглощиедал резонансная излучение!·; Ь) и-· принималось во вним· ЕИП, ЧТО снободч--) лет; гцяа электроны, нрп '-вопх у т.; • pax, встречают не атомы, а м о л е к у л ы водорода.

Ачтору реферируемой работы удалось дуально и^следонать д,1ссон,(;аиию и ионизацию водорода и проследить за всеми этапами этих процессов.

Питомником свободных электровоз служила ра ка ешп.я вольфрамоз^я нить Р, окруженная двумя коаксиальными ылапшонами сотками Т) и Д 2 и, иаконец, сплошным платиновым цилиндрам Z.

Между 1\ D t, 1).г и можно било уланаализать произвольные разности погенциалоа; цилиндр отводился к земле через чувствительный (10 9« — 5.№~ иа) галызапометр.

Расстояния от до D t к от Д, до были пе больше свободного пути электрона (при имевшихся давлениях в сосуде, измерявшихся « помощью манометра Мае Leod\). Расстояние жз от 1)х д 72 значит -льно превы;цало эту величину. Элетстрзческие ноля между и I)t, Т)г и Х)2, D r и Z, подбирались так, чтобы электрона, лучавшяо ус;крепко па нут '

X)j, не могли достигнуть цилиндра (поле D t D2 и Д было направлено противоположно {), между тем, как положительные ионы, образовавшиеся благодаря соударениям в участке J)xOt~в:а направлялись к цилиндру Z, вызывая в гальванометре ток. Автору удалось освободиться от погрешностей, вносимых начальной скоростью электронов, вылетающих из раскаленной пити, падением потенциала в послодмеи и контактлыми потенциалами сет; к.

Нанося на диаграмму исправленные значения потенциалов, вызывающих ионизацию (по оси абсцисс) и силу тока в гальванометре, пропорциональную количеству образующихся положительных ионов (ио оси ординат), можпо было обнаружить довольно резкие переломы на кривых—переломы, соответствующие моментам резкого возрастания ионизации.

Такие моменты, как оказалось, соответствуют потенциалам 17,1 ± 0, 2 5 volt и 30,4 ± 0,5 volt. Но кроме ионизации через столкновение в приборе может иметь место также и появление резонансного излучения, на которое, очевидно, также расходуется работа. Чтобы проследить за последним явлением, автор воспользовался методой Bergen Davis'a, и Gouche^&. Разность потенциалов между Dt и D 2 была установлена равной -f- 36 volt, тогда как между Dt и разность потенциалов равнялась —10 volt. При возникновении резонансного излучения, последнее действует на сетку Т)%, и эта сетка начинает испускать электроны, увлекаемые полем к цилиндру и сообщающие ему отряцателбный заряд по отношению к земле. Таким образом, в гальванометре появляется ток, направленный в сторону, противоположную ионизационному току. Кривая i—f{v) загибается вниз от оси абсцисс и по моменту нзгибаг можно судить о моменте возникновения резонансного излучения.

Общий ход кривых, полученных автором, показал следующее:

*) при 11,5 ± 0,7 volt наступает слабая ионизация и слабое ультрафиолетовое излучение

Ъ) нри 13,6 ± 0,7 volt—сильное излучение

е) при 17,1 ± 0,25 volt—первая стадия сильной ионизации;

d) яри 30,4 ± 0,5 volt—вторая стадия сильной ионизации.

Чтобы истолковать полученные результаты с точки зрения теории Bohr\ автор рассматривает изменения, которые могут проиозойти в Bohr' огской молекуле водорода:

1) Если возможно существование молекул-ионов, то при соответствующем ионизирующем потенциале из молокулы удаляется один электрон, и она превращается в положительный молекул ион.

2) Если молекулы поглотят энергию, равную сумме энергии резонансного излучения В и энергии диссоциации D, то возникает один нейтральны! стационарный и один излучающий атом.

3) Если энергия, поглощенная молекулой, окажется равной энергии диссоциации D плюс энергия ионизации одного атома «7, то возникает один нейтральный атом и один атомион.

4) Если поглощенная энергия равна сумме J-\-M-\-D, то возникает один атомион и один излучающий атом.

5) Если поглощенная энергия равна -\-2, то возникает два излучающих атома (первая стадия сильной ионизации).

6) Если поглощенная энергия равна -\- 2 J^ то возникают два атомиона (вторая стадия сильной ионизации).

Если откинуть случаи 4 и 5, требующие необыкновенно чувствительных методов для своего обнаружения, то все остальные очень хорошо обнимают экспериментальные результаты автора.

В самом деле, сопоставляя с с 5 и d с 6, можно заключить, что

–  –  –

число, отличающееся от теоретического (60000) на 2°/.

Величина вычисляется автором такж^ несколько иным путем.

Именно, сильное излучение, наблюдаемое при 13,6 F,. /оответетвует, о'1"видво, случаю 2, а, следовательно 18,6 = 1) + Л.

Но резонансный потенциал И может быть определен из исследования яакач абсорпционного спектра.

Вычисления дают для величину.В = 10,1, а следовательно:

что хорошо согласуется с цифрой, найденной выше.

Остается упомянуть еще о случае 1, когда молекула ойра^а-'тсн н молекулион. Этот случай, мнению автора, как раз имеет место при 1L."· вольта, когда наблюдается слабая ионизация, в широких предела меняющаяся изменением давления и совершенно прекращающаяся нрк давлениях, больших1 о,08 mm. ртутного столба.

Такой ьавасимости от давления не наблюдается для обоих сх/ноасй сильной диссоциации (при 17, б Г и 30 V). что автор с^ън''клм •"ольг!1к« объемом молиона по срашепию с атомионом.

В заключение работы приведен целый ряд наблюдений других и.:;·.!*^вателей, косвенно подтверждающих выводы автора.

Вас. Шулейтн.

Численное значение универсальной постоянной plaqcl(a //.

М. Ladenburg. Bericht uber die Bestimnumg vou Planeks elementaiein Witkungsquantum h Jahrb. d. Rad. u. Elektr. 17, p. 93, 1920.

Постоянной Ъ, суждено, повадимому, фигурировать во всех соотношениях, количественно описывающих взаимоотдошения света и вещества.

Независимо от гипотез, которые кладутся в основание вывода соответствующих формул, последние в большинстве случаев безукорЕзненно точки описывают. явление. Опытные возможности определения h расширяются таким образом с каждым годом. Автор реферируемого обзора выбирает те случаи, где h может быть определено наиболее точно, дает краткое изложение теории и методов определения и делает сводку значений h на основании экспериментального материала до 1920 г. включительно. (Таблица 1, — 3J2 —

–  –  –

III. Теория спектральных серий Значения постоянной Rydberg'& по измерениямPaschen' 6,545 ±0,013Точность различных методов, приведенных в таблице, разная, поэтому выводить среднее значение не имеет смысла. Наибольшую точность (заранее оцениваемую) нужно приписать измерениям излучения черного тела и спектраль ным определениям постоянной Bydberg'a. Тот и другой метод дают для h согласную величину

–  –  –

О в и н и магнитного поля на фотоэлектрические явления. ляи Л. Btmber. Uber die Beeinflussimg der Lichtelektrizitat durch ein Magaetfeld.

Phys. Zeitschr. 21, 508, (1920).

Автор обнаружил весьма сильное влияние внешнего магнитного ноля ва фотоэлектрическую активность диамагнитных металлов (висмут, сурьма, палладий). Опыт ставился таким образом: фотоэлементом служила латунная коробка (для зашиты от внешних электро-статических влияний), внутри которой помещались тонкая висмутовая пластинка и противостоящая ей латунная сетка, соединенные с соответственными полюсами баттареи. Положительный заряд висмутовой пластинки измерялся квадра ным электрометром.

Оевещение производилось кварцгвой ртутной лампой через кварцевое окошко в коробке. Воздух из коробки откачивался вращающимся насосом Gaede и диффузионным насосом. Для получения' равномерного электрического поля висмутовая пластинка окружалась защитным кольцом. Коробка помещалась между полюсами электромагнита Du Bois таким образом, чтобы магнитные силовые линии были параллельны электрическим и перпендикулярны к плоскости висмутовой пластинки. При электрическом поде 0,67 у на 1 ст.

получилось следующее изменение силы фото-тока (таблица 1):

–  –  –

21,0 3380 23,8 4550 „ 26,7 6800

–  –  –

Флюоресценция паров ртути.

Chr. Fuchtbauer. Uber eine neue Art der Erzeugungvon spektralihiien imxh Einstr^hlung (Fluoreszenz). Phys. Zeitschr. 21, 635 (1920).

При освещении наров ртути светом ртутной дуга до сих нор удавалось получать только так называемое резонансное излучение ЛИНИЙ 258,7 и 184,9. Автору реферируемой работы удалось совместно с А. Егопег'ом и Q. JOOS'OM вызвать в парах ртути при освещении иолу-'вш.в и других линий, не поглощаемых нарами ртути в обычяом состоянии (флюоресценция).

Достигнуть этого удалось повышением энергии возбуждающего света. Возбуждающая ртутная дампа (кварцевая) имела форму полаго цилиндра, внугря которого можно было помещать трубку ·. п.;рами },тутн (также кварцевую).

Отросток yioil внутреиной т/убкв, заключавший в себе к^иольку г-;уга ногружалея в воду желаемой тезшерату) ы. Таким способом можно было изменять плотность паров ртута вну:рн j езоианснои трубки. Релоиансг.ая трубка закрывалась с одного конца плоско параллельной кварцевой пласгинKofi, примыкавшей к ЩРЛИ спектрографа. Для усиления возбуждающего тот, ртутная лампа с внешней стороны скруясалась цялЕидрвчеекой счекдяяк';!

оболочкой, внутри во юрой наливалась ргу-гь, слукЕвшая ;;ерза::ои. Лам: а питалась током 10—12 Amp. Спектр qлюоресценцвя был наето.иы*о йрок, что экспозиции в 15 сок. было достаточно д::я получения па фоюр.^афаческо1 нластиние отчетливого изображения семи л.'шлй. Автор исчерпывающе ибтолжовывает наблюдлвшийся им саевтр с ТОЧКЕ зрения теории Svkr'a.

С. Ватлт

Температурный коэффициент разложения хзорофндла на свету.

JI. А. Иванов. О влиянии температуры на разложение хлорофилла, светом. Журн. Руеск.-Ботанич. О-ва т. 4, стр. 11, 1920.

Автор измерял зависимость начальной скорости разложения стартовой

- и скипидарной вытяжяи хлорофилла из свежих, листьев Aspidistra от темперащры. Интервал температур 5*—409, источник света «J00O св. ламаа Nitre.

Количество разложившегося хлорофялла измерялось епектрофотометрвчес и.

Часть рпнтов проделана с коллодионными иленЕами, окрашевными хлорофиллом и нанесенными на етекло. Результаты приведены в таблице.

В ЛИ ДА I. · Среда темпер, коэфф.

Кроме того, измерен те\п.ера~урнъш коэффициент разложения хлороф лла нанесенного на фильгрогальную бучлгу. яги чем после освещения хлорофилл смывался с Судили спиртом краше.ныЗ ристкор подвергался пектрофотометриоованию. Найденный такгч способ'м тоуперйпрный коэффицнэнт 1,285. Указанный способ смывания хлорофпл 'а дрча:т цифру несколько CLMHHT, 11.30Й. Более точные результаты моыи оы быть получены счектрофотометрированием б у ?.гп в отраж ином свете. На о(новзниа полученных цифр автор зиелючае,· о значительно влвяп'и среды гастгоритгля на температурный коэ^фицгэнт фотохимического разложен: я хлорофилла.

С'. Вавт «ж Сплошной ультрафиолетовый спектр.

G. Gehlhoff. Ueber eina konstante Lichtquellu wit kontmuierliehem nhrariolettem Spektrum. ZS. fur teclm. PI)}P. 10, p. 224, ^19с).

Обычно сплошной ультрафи.-етовыл спектр получают ил» при помощи дуги или негры Апри (электроды и,; А1 в воде). Если первой метод неприл тек свомм Еепостоянством. ао втор'й—достаточной трудностью установки.

Поэтому авт предлагает в качестве постоянного геючнпка елл пшого у.-ф. спектра полуватную лампу накаливангя с четачпчоской питью Им исследоЕались параллельно две лампы одна с танталов, и ш'л^ск и и вторая с вольфрамовой спиралькой.

Распределение энергии в спектре вычислялось по фот муле AschMnass\ для металлов.

Отношение энерпп у ф. частя гпек'ра '.,3 до 0,4;· ко njiiiaHjpгни видимого спектра (0,4—0,8) равно 0,22%» а пр: регруаке в ЗО°/О— 1,23% Для танталовой л мпы; соответствующие величины для в. ьф^амовой !ампы суть 1,17°/о и 2,02%. При применении фотографической лл-стинки.JTH соотношения становятся ешо Солее выюдпымн. В самом де с. отггешет няе энергии в области.иек па 0,3 — 0,4/.

к энерши в области о 4 —,5 выражается следующими величинами:

Для танталовой лампы 7,2%, при перегрузке з 30 е /,— 17,7%.

„ вольфрам вой „ 16.9%. г., „ „ —21.6%.

Лампы автора представляют собой шар в J0 сы. дгаметром, наполненный азотом или аргойом. К шару прьделан iy6y(\ к которому замазкой прикрепляется кварцевая пла'т:нка и.и - гнза. Для обычны, абсирпционных измерений достаточна танталовая полоска длиной в 25 и;м.. шириног 2—3 мм., напряжение 6 — 8 volt при наг|узке до 20 amp. При том же вольтаже (6—8.) и той же нагрузке (15—20 amp.) вольф! амовая сп ралька достаточна д.иной в 10 мм,, при толщине приволоки в 0,5 мм. Преимущества такого источника у.-ф. света очевидны сами собой.

Г. оладий.

Расширение ультрафиолетового спектра в сторону коротких волн.

В. A. Millican. The extension of the ultraviolet spectrum. Astrophys. Jovru.

52, p. 47 (1920).

Lymun, продвинувший спектр до 500 А, пользовался вакуумсаектрографом с дгффракциокной решотк it. Таким путем он мог избавиться от всех абсорбирующих '1вердых тел между источником света и фотографической пластинкой. Поглощение излучения искры, служившей источником света, находившейся в пространстве спектрографа, могло совершаться разрекснькм газом, наполнявшим спектрограф.

Я здесь только упомяну, что Hivhardson\ н Biuzoni несколько други методом удалось обнаружить волны длиною в 420 А '). Millican же н общем пользуясь методикой Lyman'a, усилил его средства. В сипом деле, он пользовался вакуумом в Ю~* mm.

ртутного столба, для откачки служил ртут ный диффузионный насос, источником света была искри между электродам;:

отстоявшими па расстоянии от 0,1 до 2-х мм., ьри большой емкости :

очеьь высоком напряжении (несколько сотен киловольт). Продолжительность экспозиции не превышала 30 минут, точность измерений была до (^:2 А.

Электроды были из цинка, железа, серебра, никеля и угля. Наиболее короткая наблюденная им впервые длина волны была 302 никелевых электродах. ' Надо заметить, что ему удалось установить ряд совершенно новых линий в край! ei ультрафиолетовой части спектра. Между прочим, линии о в промежутке от 1200 до 6С'О А он приписывает углероду, а не юлит, Kaat это делает Lyman, ибо при пользовании электродами из частого серебра эти линии не наблюдаются. Появление этих линий у Lyman'o, в атмосфере Де, он об'ясняет загрязнением Не парами углерода (иелгаренве угольны·.

электродов при моментальном токе).

Г. Молбдый.

Новые данные об искусственном превращении элементов.

. Rutherford and J. Ckadwich. The desiutegratiou of Elements by - Par tides. Nature 107, p. 41 (1921).

Улучшенная оптика аппарата иозволила Rutherford''у сделать ряд новых наблюдений над искусственным разложением элементов. Оказалось, что

- частицы с пробегом 7 ст. а) вызывают в водороде Я-частицы с пробегом 29 ст., но -частицы, возникающие из азота ебнарузкивгтт пробег 40 ст.

Частицы с большим пробегом можно было наблюдать и в других вешеетвак, помимо азота. Так наблюдались частицы с пробстом большим 40 ст. убора, фтора, натрия, алюминия и фосфора. Особенно интересно, что из алюминия возникают частицы с пробегом приблизительно do on. Число частиц у бора и натрия значительно меньше нежели у остальных элементов.

У Li, Be, С, О, Mg, Si, 8, Cl, К, Са; Ti, Mn,, Fe, Си, Sn, An если в наблюдалось действие -частиц, то весьма слабое. Определенно ') См. „Успехи Фвз. H&JK" Т. II, вып. I, стр. Ш, 1920 г.

) Вое цифровые данные для нроОегсв относатс8 « воздуху.

— 318 — не наблюдалось возникновение частиц с пробегом большим 32 см, в О, СО% и SOt. Ни природ! этих частиц с большем пробегом, на зависимость их числа, распределения и пробега от скорости налетающих - частиц пока не исследованы. Сопоставляя все результаты можно заключать, что разложению подвергаются только элементы с атомныма ведами выражающимися общими формулами 4n-f-3 или 4»-f-2 и пра той не большими 31; эле монты же ряда 4я не дают частиц с большем пробегом.

д. ШпОЛЪСКий.

Относительная активность радия и урана.

J. Н. L. Johnstone and Б. Б. Boltwood. On the Relative Activity о Radium and Uranium. Phil. Mag. 40, p. 52, (1920).

По закону Geiger'a, количество ионов, обазуемых в газе я-лучами различных пробегов, выразкиется следующим образом где R- величина пробега -частицы, h -постоянная для всех -лучей.

Если мы имеем несколько членов одного радиоактивного ряда, излучающих -частицы, то каждый из них в случав радиоактивного равновесия выбрасывает равное число -частиц за данный промежуток времени.

Поэтому отношение активностей (по а-лучам) двух радиоэлементов, находя дихся в состоянии равновесия, равно отношению пробегов их -лучей в степени '/3.

Еоля в ряде урана последовательный распад элементов происходит без разветвления от урана до радия, то отношение активностей урана к радию вычисляется следующим образом. Уран состоит из смеси двух изотопов Р, и Uw дающих -лучи с пробегами соотв. 2,37 и 2,75 см. Пробег - лучей На равен 3,13 см. Поэтому отношение активностей : Ra должно равняться 2,37^· + 2, 7 5 V | ) : 3,1s*'1 = 1,00:0,57 Если жо между ураяом и радием происходит разветвление главного ряда, отношйние активностей Raj U должно быть меньше вычисленного по формуле 3eiger'a.

Таким образом точное определение относительной активности радия в урана весьма важно для установления правильной схемы превращений в ряде урана. Реферируемая работа имела целью проверить найденные Bqltwrood'on в 1908 году числа, выражающие отношение активностей RajTJ в равновесии, л также отношение активностей одного урана в урана в равновесии со всеми последующими продуктами.

Определение откоси тельной активности урана производилось обычным способом по а-лу!ам. Походный материалом служил уранинит.

Сравниваемые препараты брались в весьма тонких слоях, чтобы избежать поглощения а-лучей в самом активном слое. При этом были введены аопразки ва присутствие рия и на потерю эманации.

Полученная величина отношения активности урана в равттовееии со всеми продуктами дезинтеграции к активности одного урана 4,73 весьма близка к f:поденному Boltwood'oai ранее числу 4,69 ')· ») Bo:twe»3. Amer. Jearn. SJ. 25, 278, 1908.

— 319 — Относительная активность радия и урана определялась в том жемяперале. Радий осаждался из раствора в виде сульфата и сравнивался с ураном. Количество радия определялось по эманации. Все необходимые цри измерениях такого рода поправка вводились весьма тщательно. Полученное отношение активности радия к урану 0,488 также стоит в удозлетворительном согласии с наеденным Boltwood'oM числом 0,45.

Полученное из опыта отношение активности На к U 0,49 значительно отличается от вычисленного по формуле Geiger'a 0,57. Естественно попытаться объяснить расхождение разветвлением ряда урана, дающим начало ряду актиния.

Если принять за единицу активность урана {JJI-\-UJ^ и подсчитать относительную активность всех членов ряда урана, дающих -лучи, начиная с иония, в предположении, что дальше пиния нет разветвления ряда, и исходить при этом подсчете из найденной для Еа экспериментальной величины 0,49, то в сумме получится 4,*7. Сравпиваи с найденным из опыта отношением активности урана в равновесии со всеми продуктами распада в активности чистого урана 4 73, мы найдем разницу 0,26.

Это число чрезвычайно близко подходит к найденной Boltwood'oM ведичине относительной активности ряда актиния 0,28. Авторы вндят в этом подтверждение найденного Boltwood^M отношения актиния к урану и вычисляю, что на обр13ование ряда актиния приходится 8% распадающихся элементов из членов ряда урана.

Однако, если рассмотреть более внлматель: о предложенные за последнее *р'змя схемы превращений paia урана, получается ряд несогласий с опытом. Авторы разбирают две наиболее вероятные схемы, предложенные Sodd/

• Cranston'oM *).

Если поинять во внимание ответвление актпняя и рассчитать отношение мггивности Ra к урану по формуле Geiger'a, то получится по (/) схеме 0,55, а по (II) 0.53. Отклонение or экспериментально найденного числа 0,49 лежит ьнв пределов возможных ошибок определения. Таким образом обе лред юженные схемы не удонлетворяют авсисриментальным данным.

Для объяснения [ азногласия авторы высказывают два возможных предположении:

1. Возможно существование третьего изотопа урчна, дающего - лучи Pro». Roy. Soe. A. ICT p. 384, 1918.

) л помещающегося в боковой линии актиния. Однако сами же авторы считают ; то предположение мало вероятным.

2. Может быть, величина пробега -частиц урана известна паи неправильно.

Работы Halin'a и Meitner *) над происхождением, --ктиция повилимому,не были известны авторам реферируемой статьи. Если ввести в вычисления Boltwood'a открытый На1ш'ом и Vieitner протактинии, то для °/о разветвления получится 6,5в/о вместо 8°/о· Между тем Halm и Meitner нашли, что в боковую ветвь отходит лишь 3°/о, Получается значительное расхождояие.

Если зке принять за. более точное значение Halm'а и Meitner, то получится еще большее разногласие между вычисленной и экспериментальной активкостью радия, а именно 0.56 и 0.49.

Таким образом вопрос о распаде урина не может считаться решенным окончательно и нуждается в дальнейшем исследовашш.

В. Ьаранов.

Успехи рентгеновской спектрометрии.

Мапт Siegbahi/. Precision-measurements in the X-Kay Spectra Phil. Mag. 37, p. 60i (1919).

Обширный материал относительно рентгеновских спектров, собранный до сих пор, представляет большой интерес сам по себе и, в частности, для теории строения атома. Однако, именно в этом отношении теоретики несколько опередили ту точность, которой обладал эмпирический материал.

Автор задался целью, путем улучшения деталей экспериментальной техники и отчасти, методов измерения, повысить эту точность. II ему удалось получить цифры приблизительно в сто раз более аккуратные недсел:т прежние.

Аппаратура, которой он пользовался, не представляет ничего принципиально нового (вакуум-спектограф) 2 ). В конструкцию cncKTOi'pacpa внесено только несколько частичных улучшений, повышающих точность отсчетов.

Далее, специально для рвнтгеко-спектрографичеекпх работ автором.

выработан тип мощной трубки. Она целиком металлическая только стеклянный шлиф, на котором вставляется антикатод, изолирует его от катода. Антикатод, катод и вся трубка (двойные стенки) охлаждаются проточной водой Катодом служит накаленная вольфрамовая спираль, причем манжетка, окружающая, ее снабжена винтовой нарезкой, при помощп которой эту манжетку можно поднимать или опускать и тем самым в широких пределах изменять величину фокусного пятна. Подобная трубка в некоторых случаях могла работать непрерывно в течение 10 —15 ч?сов при 40 — 50 милл-аып.

(10-15 к..) 3 ).

Прежде• всего автор определил длину волвы Си, которая во многих измерениях играет ро;;ь штандарта. Результат:

U 1537,358 ±0,033.10 см., причем постоянная каменной соли была принята 2 81400 10 ст. Далее;, !) Phys, Zratsciii·. hi, L'OS, Н»И; 20, IL'7, !!/!!»; 20, 2. '.919. пеферят—.,Успехи Наук" т. II, вып. 2, стр. 28/.

) Описание см. М. Siegbahn JahrbucL· de.r Radioactivitat und Elektronik 13, p. 296(1916)· См. также превосходный обзор Б Wagner'a l'hys ZS. 18, 495, (1917).

j G. W. 0. Knyo сообщает интеросные результаты технических успехов в изготовлении рентгеновски трубок типа Coolidge'a в Америке (G. W. С. Kayn Present-day RaiSiograpby. The Electrician № 2177, p. 142 (1920) ). Нскотарыо из тавих усовэршеистиованвых трубок выдерживали ток 2:0 М. Л. Ерв 70(!. (пог.'готаекая лющотгть 18 HP) непрерывно в течение 1—3 суток!

ври помощи Кг линий Си и Fe и Lri линии 8п определена константа каль цита:

log 2fZ = O,782.:i347 При помощч Си Ка1 и Ft L%i определена коне;aura железасгоо родистого калия эдежду том как Moseley пользовался значением d =3,454.10 ~\ чго дазало систематическую ошибку в 0, 54°/.

Табличку новых значений длин волн мы приведем полностью.

–  –  –

Исследование видимого серовато-голубого излучения фокального пятна трубки Лилиенфельда.

J. Е. Lilien/eld urnl Franz Bother. Uatersushimgen iiber die sichtbaro blaugraue Brennfleckstralihmg an djr Lilienfeldroro. Pliys. Zeitsckr. 21, p. 249 (1920).

Реферируемая работа представляет собою продолжение исследования, опубликованного одним из авторов около года назад. Авторы изучают преимущественно полярззацшо н спектральный состав и злученая. Как и прежде объектом излучения служила трубка Лилкенфельда, питаемая трансформатором.

Субъективное, с помощью ни воля, наблюдение поляризации исследуемого света приводит к заключению, что лучи его поляризованы прямолинейно.

Электрический ввктор, на основании этих наблюдений, колеблется параллельно поверхности фокального пятна и maximum энергии лежит в сечении плоскостью снммотрик трубкя зеркала антякгтоо,а. Объективная, о помощью фотографирования, проверка (спектрометр Voig&. тастинва Savari'a, и николь) этих: даняах вполне подтвердила это заключение. Чрезвычайно слабый свет, всетави пропускаемый наколем ноктавденным на minimum яркости, может быть припасав свету иначе поляризованному, или же отнесен к излучению частичек пыла взегда покрывающей зерваю антикатода, или к недостаткам поларовви зеркала. Во всяком случае снимками обнаружено увеличеняе яркости этого света при увеличении недостатков зеркала антикатода.

Для спектральных исследований поляризационный прибор VoigVa, заменялся спектрографом SteinheiFл с призмой Rutherforrl'a.. Снимки делались главным образом при профильном положении трубки для козых лучей.

Спектр получался сплошной, пэдобдыЗ спекгру температурного источника.

Для сравнения, на той же пластинке, получалась спектры металлической няти лампы накаливания, температура которой была измерена в 1950° (пирометром Ваннера). Два снимка этой нити были получены так, что первый вызывал такое же почернение пластинки в оранжево-красной части спектра, что и свет фокального пятна, а другой был получен с выдержкой в 2,5 раза большей. Сравяеняем сяавтров устанавливается, что сиоктр фокального пятна в область коротких воли распространяется далее, чем спектры обоих снимков ннтя; а это указывает на чрезвычайно высокую температуру, если бы она была причин й исследуемого излучения. К определению этой температуры одним из авторов предпринимаются дальнейшие исследования.

Вядимый свет фокального нягаа хрубкя может быть вызван колебаниями электронов, покрывающих в виде облака антикатод. Под действием катодных лучей они приходят в движение и энергия эта распределяется между ними так же, как это бывает с тепловой энергией. Есть малые скорости движения, но есть и равные скорости катодных лучей. Это состояние движения, конечно, не ограничивается поверхностным слоем электронов.

Приходят в движение и электроны внутри металла, но эти последние могут вызвать в пространстве только рентгеновское излучение, так как видимые лучи не смогут выйги из металла. 15 полях трубка электроны, покрывающие антикатод, приходят в движение не искажаемое соударениями с атомами вещества, движение их в высокой степени упорядоченное, свет излучения поляризован прямолинейно. Рентгеновскому излучению, возникающему а глуГ)нне антикатода, уже нельзя приписать такую упорядоченность, езег этот или не поляризован, пли поляризован отчасти. Возможно представить, что существующие в трубке ноля вооб не способны обусловливать структуру двойных электрических сдоев, внутри которых совершается движение, электронов, подобное описанному. Совместное, появление цнднмого излучения « рентгеновских лучей дает возможность авторам высказать предположение, что „по крайней мере некоторая часть непрерывного рентгеновского спектра представляет продолжение, видимого излучения".

Ял. Корчагин.

Ультра-микрометр.

Л. Wliiddingkm. The Ultra-Micrometer; an. application of the Thermionic Valve to the measurements of very small distances. PkiL Mas;. 30, p.

634. (1920).

Е'ли B H b два связанны! генератора незатухающих ко юбаяай с термоVT ионными лампами, дающих высокую частоту (ок. 10е периодов в сек.) и расстроить их незначительно друг ст друга, то получатся биения, число которых будет разно разности чисел колебании двух ген раторов. Е'.-.ли эта разность лежат в прэдолах звуковой частоты, то в телефоне, включенном в цепь анода одного из генераторов, можно слышать звук, число колебаний которого равно упомянутой разности чисел колебший. Ясно, что очень незначительные изменения емкости колебательного контура даюг весьма значительное изменение вы оты знука. Изменении высоты измерялись по методу биений со звуками определенной высоты, причем ыожао заметить разницу в высот в 1 колебание в секунду. Чувствительность утого гетода:




Похожие работы:

«ООО "Негосударственный надзор и экспертиза", дело 73-НЭ-15 1.Общие положения 1.1. Основания для проведения экспертизы Заявление на проведение негосударственной экспертизы б/н (вх. от 22.06.2015 г. № 73-НЭДоговор возмездного оказания услуг от 22.06.2015 г. № 73-НЭ-15 на проведение негосударственной экспертизы проектной документации...»

«Царевский Андрей Николаевич ЦЕРКОВНАЯ СОСТАВЛЯЮЩАЯ ПОЛИТИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В США Адрес статьи: www.gramota.net/materials/1/2009/12-2/28.html Статья опубликована в авторской редакции и отражает точку зрения автора(ов) по рассматриваемому вопросу. Источник Аль...»

«Общественное достояние Произведения и авторы, работы которых переходят в режим общественного достояния с 2016 года Москва ББК 67.4 УДК 347.78 Общественное достояние. Произведения и авторы, работы котор...»

«ВЗАИМОСВЯЗАННОЕ ОБУЧЕНИЕ РАЗЛИЧНЫМ ВИДАМ РЕЧЕВОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ Методические материалы (для проведения занятий по русскому языку как иностранному на уровнях А2, В1, В2) Санкт-Петербург Златоуст Взаимосвязанное обучение различным видам речевой деятельности : метод...»

«Серия: "ад-дауату-ссаляфия" часть 1 УЧЕНЫЕ и их положение в Исламе Первое издание Подготовлено редакцией сайта Содер жание ВСТУПЛЕНИЕ О ВЕЛИЧИИ И ДОСТОИНСТВАХ ЗНАНИЯ И УЧЕНЫХ О достоинствах знания Знание прежде слов и деяний О достоинства...»

«2 Содержание 1. Цели и задачи дисциплины (модуля) 3 2. Место дисциплины (модуля) в структуре ОПОП 3 3. Требования к результатам освоения дисциплины (модуля) 3 4. Объём дисциплины (модуля) и виды учебной работы 4 5. Содержание дисциплины (модуля) 5.1 Содержание разделов и тем дисциплины (модуля)...»

«ООО "МПП ВЭРС" Интегрированная система безопасности "Вереск" Прибор приемно-контрольный и управления пожарный модульный ППКУПм "Вереск-СПТ " Пульт пожарный диспетчерский ППД5-01 ВЭРС.425713.044РЭ Руководство по эксплуатации Вер...»

«предвыборная программа кандидата на пост Мэра Москвы ЛДПР от ПОРЯДОК КОМФОРТ ДОСТАТОК ДЕГТЯРЁВ Михаил ПОРЯДОК МОСКВЕ — ПРОЗРАЧНУЮ УПРАВЛЕНЧЕСКУЮ АТМОСФЕРУ! 1. Разрешить использование чиновниками служебных автомобилей только в рабочее время при жёстком лимите расходования топлив...»

«СкачатьИнструкция на vaillant ecomax 286. Скачать PDF Для удобства скачивания некоторые файлы Инструкций для DAV-S880 DVD SONY могут находиться в заархивированном состоянии, поэтому для их использования потребуется наличие программы архиватора WinZip или WinRar. Инструкция на vaillant ecomax 286 СКАЧАТЬ осле...»

«1 СОДЕРЖАНИЕ с. 1 Цели освоения дисциплины 4 2 Перечень планируемых результатов обучения по дисциплине, соотнесенных с планируемыми результатами освоения образовательной программы 3 Место дисциплины в структуре образовательной программы 4 4 Объем дисциплины в зачетных единицах с указанием количества ак...»

«Тайная Церковь Распятие, Спасение и Божья слава – Часть 1 Доктор Дэвид Платт Апрель 22, 2011 ТАЙНАЯ ЦЕРКОВЬ РАСПЯТИЕ, СПАСЕНИЕ И БОЖЬЯ СЛАВА Боже, мы замираем в преддверии этого изучения, прежде всего, чтобы сказать Тебе, что мы любим, мы обожаем Тебя и прославляем...»

«ВПЕРЕД 1 ИНФОРМАЦИЯ ДЛЯ ПОЛЬЗОВАТЕЛЯ МИНИМАЛЬНЫЕ ТРЕБОВАНИЯ........................................................................ 3 СТРАНИЦА ВХОДА НА ВЕБ-СЕРВЕР iКонтроль................»

«LEXIA INFO’ DIAG PROXIA ДИАГНОСТИЧЕСКИЕ CD 31 ПРИБОРЫ CITRON N° 209 21/02/2005 НАСТОЯЩАЯ ИНФОРМАЦИЯ ПРЕДНАЗНАЧЕНА ДЛЯ ВСЕХ НЕПОСРЕДСТВЕННО ИЛИ КОСВЕННО РАБОТАЮЩИХ С ДИАГНОСТИЧЕСКИМИ ПРИБОРАМИ LEXIA / PROXIA ТЕМА: Помощь при диагностике BSI: бортовой компьютер.КАСАЕТСЯ: А/м CITRON C4 и...»

«ФЕДЕРАЛЬНАЯ СЛУЖБА ПО эКОЛОгичЕСКО;О.~L-C.Ia.u.~~.~.р.ТОМНОМУ НАДЗОРУ i.\\1I~!!J(' ФЕДЕРАЦИИ I Z#/hЗЛ.РЕ ГИСТРИРОВАНО РСГllпраци(}М;~R'~~'з oqqz I о, 3!~20в. I Об утверждении Фед~аЛБНЫ.8Пjl в области промышленной безопасности "Правила безопасности опасных производственных объектов, на которых используются подъемные сооружени...»

«ЗАО ПО СПЕЦАВТОМАТИКА Модификация БИВ V3 ББ05 ОП002 Р Е Г ИСТ Р ИС О 9 0 00 УСТРОЙСТВО ПРИЕМНО-КОНТРОЛЬНОЕ ОХРАННО-ПОЖАРНОЕ ВЗРЫВОЗАЩИЩЕННОЕ С ВИДОМ ВЗРЫВОЗАЩИТЫ ИСКРОБЕЗОПАСНАЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ЦЕПЬ УПКОП 135-1-1 Паспорт...»

«ДЕПАРТАМЕНТ ОБРАЗОВАНИЯ ГОРОДА МОСКВЫ Государственное бюджетное общеобразовательное учреждение города Москвы "Школа №1430 имени Героя Социалистического Труда Г.В. Кисунько" Новгородская ул., д.21А, Москва, 127572 Телефон: (499)200-1400 E-ma...»

«Разработан Национальным офисом программы Tempus в России www.tempus-russia.ru Глоссарий терминов Болонского процесса Bologna Declaration Болонская декларация Документ, подписанный в июне 1999 года в итальянском городе Болонья министрами,...»

«Расширение социальной базы "Молодого Фронта": поствыборные перспективы (тренды полугодия) I. Тренды по молодежи В аналитике, подготовленной НИСЭПИ по результатам мартовского опроса общественного мнения в 2010 г., делался вывод о том, что "с...»

«Business Russian with Anna A. Sharogradskaya (Part 1) Интервью с Анной Аркадьевной Шароградской, директором Института региональной прессы (ранее Российско-Американского Информационного Пресс-Центра (Россия). Вопрос 1: В своём недавнем выступлении "Кр...»

«CPM 2012/07/Доп.док.01 МСФМ 27 Приложение X МЕЖДУНАРОДНЫЕ СТАНДАРТЫ ПО ФИТОСАНИТАРНЫМ МЕРАМ МСФМ 27 ДИАГНОСТИЧЕСКИЕ ПРОТОКОЛЫ ПРОЕКТ ДП X: Plum pox virus (201-) DRAFT DOCUMENT Информация по публикации Дата этого документа 2011-11-02 Катег...»

«Морозильник Мздатыш Muzlаtgich ИНСТРУКЦИЯ Тодургуч ПО ЭКСПЛУАТАЦИИ ПАЙДАЛАНУ БОЙЫНША НСАУЛЫ Buz dolab FОYDАLАNISH BO‘YICHА QO‘LLАNMА Морозильник ЭКСПЛУАТАЦИЯ БОЮНЧА КОЛДОНМО HF-82WAA STSMAR ZR TLMAT Інструкція з експлуатації RU Инструкция по эксплуатации Содержание 1. Введение 2. Инс...»

«“Она сводила меня с ума.” ГЛАВА 1 с которой вс и началось Криспи был славный малый. Скромный, тихий. Ни с кем никогда не ругался. Лишь улыбался виновато в ответ. Словно боялся при этом кого-то ненаро...»

«Детерминированные системы 2007. №1(13) УДК 004.65:004.051 © 2007 г. Е.Л. Еремин, д-р техн. наук (Амурский государственный университет, Благовещенск) L-ДИССИПАТИВНОСТЬ ГИПЕРУСТОЙЧИВОЙ СИСТЕМЫ УПРАВЛЕНИЯ ПРИ СТРУКТУРНОМ ВОЗМУЩЕНИИ. I I1 На основе возмущения структуры основного контура управления соответствующих упроще...»

«ЕСТЕСТВЕННЫЕ НАУКИ 1. Алиев, Рамиз.Изнанка белого. Арктика от викингов до папанинцев / Рамиз Алиев. Москва : Paulsen, 2016. 408 с. : ил., карты, портр. ; 25 см.Библиогр.: с. 367-378 (297 назв.). Геогр. указ.: с. 379-387. Имен. указ.: с. 388-403. Наименование судов...»

«А. Н. Кокотов Договоры о разграничении полномочий между органами власти РФ и субъектов РФ (новеллы регулирования) Разграничение предметов ведения и полномочий между органами государственной власти РФ и органами государственной власти субъектов...»

«XC15CX XC35CX (v. 1.0) INDEX 1. ОБЩИЕ ПРЕДОСТЕРЕЖЕНИЯ ПЕРЕД ПРИМЕНЕНИЕМ ПРОЧТИТЕ, ПОЖАЛУЙСТА, ЭТО РУКОВОДСТВО 1.1 1.2 МЕРЫ БЕЗОПАСНОСТИ 2. ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 3. АКСЕССУАРЫ 3.1 РАТИОМЕТРИЧЕСКИЕ ДАТЧИКИ (0-5В) 3.2 ДАТЧИК ТЕМПЕРАТУРЫ НАГНЕТАНИЯ: NP4-67 3.3 XJ485CX: ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ ИНТЕРФЕЙСОВ TTL / RS485 4. Э...»

«Геоинформационные системы 2001. №2 УДК 681.51 2001 г. Л.Д. Вейс, канд. техн. наук, В.П. Живоглядов, д-р техн. наук (Институт интеграции международных образовательных программ. Киргизский государственный национальный университет, Бишкек) ИНФОРМАЦИОННАЯ СИСТЕМА ПОДДЕРЖКИ ПРИНЯТИЯ УПРАВЛЕНЧЕ...»

«УТВЕРЖДЕНО приказом МБОУ Уваровщинской сош от 29.11.2012 года № 220 Порядок предоставления платных дополнительных образовательных услуг муниципальными бюджетными образовательными учреждениями 1. Общие положения 1.1. Муниципальным...»

«EWPC 974. Контрольный прибор для холодильных установок. Что это такое Цифровой прибор на микропроцессорах EWPC 974 предназначен для контроля холодильных установок; в особенности он находит применение в вентилируемых установках нормальной или низко...»

«Л О Д Ж О Н Г ( К О М М Е Н Т А Р И Й Н А Т Е К С Т Д Р АГ О Ц Е Н Н Ы Е Ч Е Т К И Б О Д Х И С А Т Т В Ы ). Л Е К Ц И Я 9. Сегодня нам повезло приветствовать здесь представителя Его Святейшества Далай-ламы доктора...»








 
2017 www.kn.lib-i.ru - «Бесплатная электронная библиотека - различные ресурсы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.